مطالعۀ ابتدا به ساکن ویژگی‌های فونونی وگرمایی ترکیب GaP در دو فاز بلندروی و هگزاگونال
محورهای موضوعی : شیمی کوانتومی و اسپکتروسکوپی
حمداله صالحی
1
(گروه فیزیک، دانشکده علوم، دانشگاه شهید چمران اهواز، اهواز، ایران)
شیوا مخاوات
2
(گروه فیزیک)
پیمان امیری
3
(1گروه فیزیک، دانشکده علوم، دانشگاه شهید چمران، اهواز، اهواز، ایران)
کلید واژه: نظریۀتابعی چگالی, خواص فونونی, گالیم‌فسفید, خواص گرمایی,
چکیده مقاله :
در این کار ویژگی‌های فونونی ؛ گرمایی و فشار گذار ترکیب گالیم‌فسفید دردو فاز پایدار بلندروی و فاز سینابار مورد بررسی قرار می‌گیرد. محاسبات با استفاده از روش شبه پتانسیل در چارچوب نظریۀ تابعی چگالی و با استفاده از بستۀ محاسباتی کوانتوم اسپرسو صورت گرفته است.شبه پتانسیل های مورد استفاده از نوع بارپایسته بوده و برای محاسبۀ پتانسیل تبادلی-همبستگی از تقریب شیب تعمیم یافته استفاده شده است.نمودار انرژی برحسب حجم در فشار گذار نشان می دهد که فاز سینابار یک فاز شبه پایدار است. نمودار پاشندگی فونونی نشان می‌دهد که این ترکیب در فاز بلندروی دارای گافی بین cm-1 242 تا cm-1311 و در فاز سینابار فاقد گاف می‌باشد. از مطالعۀ خواص ترمودینامیکی دو فاز بلندروی و سینابار درمی‌یابیم که در هر دو فاز افت ظرفیت گرمایی در دماهای پایین، به صورت است. در دماهای بالا نیز ظرفیت گرمایی به (قانون دولن –پتی) نزدیک می‌شود.
IIn this paper, the phononic , thermal properties and pressure transition of GaP in two stable phases, Zincblend and Cinnabar phase, have been investigated.Calculations were performed by using the pseudo-potential method in the framework of the density functional theory and using the Quantum Espresso code.The pseudopotentials applied here are generated using norm-conserving condition within GGA is used to calculate the exchange-correlation potential.The Energy –Volume diagram at the pressure transition shows that the cinnabar phase is metastable. The phonon scattering diagram shows that this compound has a gap between 242 cm-1 up 311 cm-1 in the Zincblend and there is no gap in the cinnabar phase. From the study of the thermodynamic properties of the two phases of Zincblend and Cinnabar, we find that in both phases, the drop in heat capacity at low temperatures is .At high temperatures, the heat capacity become close to (Dulong –Petit law).
_||_